Консервативные силы — силы, сохраняющие механическую энергию замкнутой системы тел.
Механическая энергия \(\displaystyle W\) тела равна сумме его кинетической и потенциальной энергий: \[W = E_\text{к} + E_\text{п}\] Механическая энергия системы тел равна сумме их кинетических энергий и потенциальной энергии их взаимодействия друг с другом.
Пусть тело совершает движение под действием силы тяжести и/или силы упругости пружины. Будем считать, что трения нет. Пусть в начальном положении кинетическая и потенциальная энергии тела равны \(\displaystyle E_\text{к1}\) и \(\displaystyle E_\text{п1}\), в конечном положении — \(\displaystyle E_\text{к2}\) и \(\displaystyle E_\text{п2}.\) Работу внешних сил при перемещении тела из начального положения в конечное обозначим \(\displaystyle A.\) По теореме о кинетической энергии \(E_\text{к2}-E_\text{к1} = A.\) Однако работа консервативных сил равна разности потенциальных энергий: \(A = E_\text{п1}-E_\text{п2}\), Отсюда получаем \[E_\text{к2}-E_\text{к1} = E_\text{п1}-E_\text{п2},\] или \[E_\text{к1} + E_\text{п1} = E_\text{к2} + E_\text{п2}.\] Левая и правая части данного равенства представляют собой механическую энергию тела в начальном и конечном положении: \[W_1=W_2.\] Следовательно, при движении тела в поле силы тяжести и/или на пружине механическая энергия тела остаётся неизменной при отсутствии трения.
Закон сохранения механической энергии: \[W=const\] Если в замкнутой системе действуют только консервативные силы, то механическая энергия системы сохраняется. При этих условиях могут происходить лишь превращения энергии: из кинетической в потенциальную и наоборот. Общий запас механической энергии системы остаётся постоянным.
Единицы измерения: [\(\text{Дж}\)] (Джоуль).